????????旋磁性——材料在穩(wěn)恒磁場H₀和微波磁場h的共同作用下，所顯示出來的磁導率張量特性和鐵磁共振等特性。旋磁性起源于電子自旋磁矩圍繞H₀所作的本征頻率ω₀=gH₀的右旋進動(拉摩進動)，見圖5。

圖5 單電子的自由運動

????????當只有穩(wěn)恒磁場H₀作用時，由于有阻尼，M繞H₀的進動夾角β會隨著能量的損耗而逐漸減小，很快轉(zhuǎn)向H₀方向(圖6)。當加以交變磁場h(垂直于H₀)后，交變場會對進動著的M給予能量補充，使M以外加交變場的頻率ω繼續(xù)進動下去。

圖6 有阻尼作用的磁化強度M的進動 [1]，

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（1）

????????張量磁導率的物理意義——當交變磁場的h_y =0，只有x方向的h_x時，由于M_s的進動(圖5)， h_x不僅能產(chǎn)生x方向上的交變磁化強度m_x和交變磁感應強度b_x還能產(chǎn)生y方向上的m_y和b_y。即，由于磁化率的張量特性，使得x方向的交變磁場h_x把x方向上的能量還耦和到y方向上去了，這就是旋磁性。(1)式中的μ項可以認為是h直接對m和b的貢獻，非對角分量c_a 和k項，具有耦合系數(shù)的意義。

????????鐵磁共振——在一定的頻率ω下，調(diào)節(jié)穩(wěn)恒磁場H₀，當H₀=ω/g時，頻率ω就等于M繞H₀的進動的本征頻率ω₀(gH₀)，則發(fā)生能量的共振吸收，測得的張量磁化率元c和c_a的虛部c2和c_a2達到極大值，這種現(xiàn)象稱為鐵磁共振。這時的外加磁場稱為鐵磁共振場H_r。

????????鐵磁共振的物理圖像——當ω≠ω₀時進動張角很小，當ω=ω₀(=gH₀) 即交變場頻率等于M繞H₀進動的本征頻率時，會發(fā)生能量的共振吸收。外加交變場補充的能量使得M的進動夾角能夠維持在一個較大的角度β(圖7)，這就是鐵磁共振。

圖7發(fā)生鐵磁共振時M的進動張、角 [1]。

????????正負圓偏振場h_±下的標量磁導率μ_±——任何一個線極化波，都可以分解成兩個大小相等、方向相反的圓極化波。對圓極化波，磁導率變成標量m_±=1+c_±=μ￠_±–iμ2_±，。如圖8所示，μ₊′和μ₊2呈現(xiàn)共振特性，μ_－′與磁場無關，μ_－2恒等于零。正負圓極化磁導率μ₊與μ_－的差異構(gòu)成了旋磁器件的非互易效應的物理基礎。這與電子自旋磁矩圍繞穩(wěn)恒磁場所作的進動是右旋的，h₊也是右旋的有關。

圖8 觀測到的 , (H>0一側(cè)), 與穩(wěn)恒磁場H的關系， 恒為零[7.3]。